Hauptinvariante

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Die Hauptinvarianten eines Tensors sind die Koeffizienten seines charakteristischen Polynoms, dessen Lösungen seine Eigenwerte sind.

Die Koeffizienten eines Tensors referenzieren auf Dyaden von Vektoren, die sich ihrerseits komponentenweise bezüglich einer Vektorraumbasis darstellen lassen. Bei einem Wechsel der Basis ändern sich die Koeffizienten der Vektoren in charakteristischer Weise, nicht aber die Beträge der Vektoren. Der Betrag eines Vektors ist also invariant gegenüber einem Wechsel der Basis. In gleicher Weise sind die Hauptinvarianten des Tensors invariant gegenüber einem Wechsel der Basis, daher der Name.

Die Hauptinvarianten symmetrischer Tensoren spielen eine zentrale Rolle in der Materialtheorie. Eine wichtige Anforderung an Materialmodelle leitet sich daraus ab, dass ein bewegter Beobachter immer dasselbe Materialverhalten misst wie ein ruhender. Diese Eigenschaft wird materielle Objektivität genannt. Die Bewegung eines Beobachters wird mathematisch als Wechsel des Bezugssystems und somit als Wechsel der Vektorraumbasis beschrieben. Die Hauptinvarianten sind also Größen, die alle Beobachter in gleicher Weise wahrnehmen und die daher für die Materialmodellierung geeignet sind. Beispiele für Materialmodelle, die die Hauptinvarianten benutzen, sind das Hooke'sche Gesetz, die Hyperelastizität und Plastizitätstheorie.

Die Darstellung erfolgt in drei Dimensionen für Tensoren zweiter Stufe, lässt sich aber in einfacher Weise auf mehr Dimensionen verallgemeinern.

Definition[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Gegeben sei ein Tensor zweiter Stufe T, der Vektoren aus dem Vektorraum 𝕍3 in denselben abbildet. Dann lautet sein charakteristisches Polynom:

p(λ) := det(T−λ1) = −λ3+I1λ2−I2λ+I3.

Darin ist λ eine reelle oder komplexe Zahl und die Koeffizienten I1,2,3 sind die drei Hauptinvarianten

I1 := Sp(T) = T:1
I2 := ½[Sp(T)2−Sp(T·T)] = Sp(cof(T)) = Sp(adj(T))
I3 := det(T)

Das Frobenius-Skalarprodukt „:“ von Tensoren ist definiert als

A:B := Sp(A·B)

Der Kofaktor lautet in drei Dimensionen

cof(T) := adj(T) := (T·T−I1T+I21) = I3T−1

wobei letztere Identität nur gilt, wenn der Tensor invertierbar ist und mithin det(T)≠0 ist.

Berechnung der Hauptinvarianten[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Für Tensoren zweiter Stufe ist die Addition und Multiplikation mit einem Skalar definiert, weshalb die Menge aller Tensoren zweiter Stufe einen Vektorraum bildet, der Vektorraumbasen besitzt, die aus Dyaden bestehen, die sich wiederum mit dem dyadischen Produkt „⊗“ zweier Vektoren berechnen. Sei 𝕍3 der Vektorraum der geometrischen Vektoren. Dann ist Lin(𝕍3,𝕍3) der Vektorraum der Tensoren zweiter Stufe, die Vektoren aus dem 𝕍3 in den 𝕍3 abbilden. Bezüglich einer Vektorraumbasis des Lin(𝕍3,𝕍3) kann jeder Tensor komponentenweise dargestellt werden und aus diesen Komponenten können die Hauptinvarianten berechnet werden, die ja unabhängig von der Wahl der Basis sind.

Hauptinvarianten in Komponenten bezüglich der Standardbasis[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Sei ê1,2,3 die Standardbasis des 𝕍3 und

ein Tensor mit den Koeffizienten Tij bezüglich dieser Standardbasis. Dann berechnet sich

I1(T) = T11+T22+T33
I2(T) = T11T22+T11T33+T22T33−T12T21−T13T31−T23T32
I3(T) = T11(T22T33−T23T32)+T12(T23T31−T21T33)+T13(T21T32−T22T31)

Hauptinvarianten in Komponenten bezüglich einer allgemeinen Basis[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Seien und zwei beliebige Basissysteme des 𝕍3 und

ein Tensor mit den Koeffizienten Tij bezüglich dieser Basen. Dann berechnet sich

wo die senkrechten Striche |…| die Determinante bilden und die letzten beiden Determinanten den Spatprodukten der Basisvektoren entsprechen.

Berechnung mit dem Skalarprodukt[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Mit dem #Skalarprodukt „:“ von Tensoren lauten die Hauptinvarianten:

I1(T) = T:1,
I2(T) = 12 [(T:1)2T:T],
I3(T) = 13 cof(T):T.

Diese Formeln lassen sich in höhere Dimensionen übertragen, siehe Charakteristisches Polynom#Charakterisierung der Koeffizienten als Lösung eines linearen Gleichungssystems und Kofaktormatrix.

Speziell in drei Dimensionen gilt:

I2(T) = cof(T):1 = adj(T):1

Berechnung mit dem äußeren Tensorprodukt[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Das äußere Tensorprodukt „#“ ist in drei Dimensionen mittels des dyadischen- „⊗“ und des Kreuzprodukts „ד definiert über

Mit diesem und dem #Skalarprodukt „:“ von Tensoren bekommen die drei Hauptinvarianten die Darstellungen

I1(T) = 12 (T#1):1,
I2(T) = 12 (T#T):1,
I3(T) = 16 (T#T):T.

Hier zeigt sich 12 (T#T) = cof(T).

Zusammenhang mit anderen Invarianten[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Eigenwerte[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Die Eigenwerte λ1,2,3 eines Tensors zweiter Stufe sind die Lösungen p(λ)=0 seines charakteristischen Polynoms und ebenfalls Invarianten. Nach dem Satz von Vieta gilt:

I1 = λ123,
I2 = λ1λ22λ33λ1,
I3 = λ1λ2λ3.

Betrag eines Tensors[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Das Betragsquadrat eines Tensors

T2=T:T=Sp(T·T)

definiert mit der Frobeniusnorm ∥(·)∥ und dem #Skalarprodukt „:“, lässt sich im Allgemeinen nicht mit den drei Hauptinvarianten darstellen. Es gelingt aber bei symmetrischen oder schiefsymmetrischen Tensoren.

Bei symmetrischen Tensoren ist T=T und daher

I2(T) = 12 [Sp(T)2−Sp(T·T)] = 12 [Sp(T)2−Sp(T·T)] = 12 [I1(T)2−∥T2]
⇒ ∥T2=I1(T)2−2·I2(T)

Bei schiefsymmetrischen Tensoren ist T=−T und daher Sp(T)=−Sp(T)=0 sowie

I2(T) = 12 [Sp(T)2−Sp(T·T)] = 12 Sp(T·T) = 12 ∥T2
⇒ ∥T2=2·I2(T)

Spuren der Potenzen eines Tensors[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Die drei Hauptinvarianten lassen sich auch mit den Spuren der Potenzen eines Tensors darstellen, die ebenfalls Invarianten sind. Sei TLin(𝕍3,𝕍3) und

dann gilt

I1(T) = J1(T)
I2(T) = 12[J1(T)2−J2(T)],
I3(T) = 13[J3(T)−I1(T)·J2(T)+I2(T)·J1(T)].

Letzteres folgt aus dem Satz von Cayley-Hamilton

T3+I1(TT2−I2(TT+I3(T1=0

wenn davon die Spur genommen wird. Weitere Formeln entstehen, wenn I2(T) durch J2(T) ausgedrückt wird oder umgekehrt:

I3(T) = 16[2·J3(T)−3·J1(T)·J2(T)+J1(T)3] = 13[J3(T)+3·I1(T)·I2(T)−I1(T)3]

Eigenschaften[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Invarianz gegen zyklische Vertauschungen[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Weil die charakteristischen Polynome det(A·X−λ1) und det(X·A−λ1) für zwei Tensoren zweiter Stufe A,XLin(𝕍3,𝕍3) dieselbe Form aufweisen, gilt für alle Hauptinvarianten (k=1,2,3):

Ik(A·X) = Ik(X·A)

Mit X=B·C folgt daraus die zyklische Vertauschbarkeit der Tensoren in einem Matrizenprodukt:

Ik(A·B·C) = Ik(B·C·A) = Ik(C·A·B) für k=1,2,3

Ableitungen der Hauptinvarianten[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

In der Hyperelastizität wird die Formänderungsenergie, die aufgebracht werden muss, um einen Körper zu verformen, manchmal als Funktion der Hauptinvarianten des Verzerrungstensors modelliert. Die Spannungen ergeben sich dann aus der Ableitung der Formänderungsenergie nach dem Verzerrungstensor, wofür die Ableitungen der Hauptinvarianten nach dem Verzerrungstensor benötigt werden. Daher lohnt es sich, diese Ableitungen bereitzustellen.

Die Ableitung einer skalarwertigen Funktion nach dem Tensor TLin(𝕍3,𝕍3) ist der Tensor A, für dessen #Skalarprodukt „:“ mit H gilt:

für alle H∈Lin(𝕍3,𝕍3).

Dann wird auch

.

geschrieben. So berechnen sich

, daher ,

und

Mit dem charakteristischen Polynom und dem Determinantenproduktsatz zeigt sich bei det(T)≠0, sodass T−1 existiert:

Daraus berechnet sich die Ableitung

Mit der Darstellung der Determinante mit den #Spuren der Potenzen eines Tensors kann nachgewiesen werden, dass die letzten beiden Identitäten mit cof(T) auch für det(T)=0 gelten.

Anwendungen[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Die folgenden Beispiele zeigen die Benutzung der Hauptinvarianten in Materialtheorien und oft benutzten Materialmodellen:

  1. Hookesches Gesetz: Der Spannungstensor berechnet sich aus dem Verzerrungstensor gemäß . Darin ist der Schubmodul und die Querkontraktionszahl.
  2. Hyperelastizität: Die Formänderungsenergiedichte ψ im Neo-Hooke Modell ist ψ=μ[I1(b)−3]. Darin ist μ ein Materialparameter und b der linke Cauchy-Green Tensor.
  3. Plastizitätstheorie, Festigkeitslehre: Die v. Mises Vergleichsspannung ist eine Funktion der zweiten Hauptinvariante des Spannungsdeviators .
  4. Inkompressibilität: Hier ist die dritte Hauptinvariante des Deformationsgradienten F an jedem materiellen Punkt konstant: I3(F)≡1.
  5. Newtonsches Fluid: Das Materialmodell der klassischen Materialtheorie für das linear viskose, isotrope Fluid lautet σ=−p1+λSp(d)1+2μd. Darin ist d:=½(l+l) der symmetrische Anteil des Geschwindigkeitsgradienten l.

Beispiel[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Es wird der Nachweis der Invarianz der Spur eines Tensors erbracht. Seien und zwei beliebige Basissysteme des 𝕍3 und

.

Beim Wechsel zu anderen Basen und mit dualen Basen und berechnen sich die neuen Koeffizienten gemäß

Die Spur mit den neuen Koeffizienten ergibt sich also zu

was zu zeigen war.

Siehe auch[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Literatur[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Holm Altenbach: Kontinuumsmechanik. Einführung in die materialunabhängigen und materialabhängigen Gleichungen. Springer-Verlag, Berlin, Heidelberg 2012, ISBN 978-3-642-24118-5, doi:10.1007/978-3-642-24119-2.