Die Herleitung der Vis-Viva-Gleichung folgt dem Energie- und Drehimpulserhaltungssatz. Beim Zweikörperproblem der Gravitation zweier Körper mit den Massen
und
im Abstand
ist die Gesamtenergie durch
![{\displaystyle E_{\text{ges}}={\frac {1}{2}}(m+M)v_{s}^{2}+{\frac {1}{2}}\mu v^{2}-G{\frac {mM}{r}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/db052cfca625299712caee0e79845cde5d49f31d)
gegeben, wobei
die Geschwindigkeit des Schwerpunkts beschreibt und
die reduzierte Masse des Systems ist, definiert durch
.
Ist einer der beiden Körper deutlich schwerer als der andere, gilt also
, dann ist
.
Das Geschwindigkeitsquadrat schreiben wir in Polarkoordinaten
:
,
wobei
die Geschwindigkeit in radialer Richtung zum Schwerpunkt bezeichnet. Aufgrund der Drehimpulserhaltung beim Zweikörperproblem
![{\displaystyle L=\mu r^{2}{\dot {\varphi }}={\text{konstant}}\qquad \Rightarrow \qquad {\dot {\varphi }}={\frac {L}{\mu r^{2}}}\qquad {\text{und damit}}\qquad v^{2}={\dot {r}}^{2}+{\frac {L^{2}}{\mu ^{2}r^{2}}},}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/af2da32565f1197e3aceac6bd192bf158bf3518b)
kann die Gesamtenergie mit dem Betrag des Drehimpulses
in
![{\displaystyle E_{\text{ges}}={\frac {1}{2}}(m+M)v_{s}^{2}+{\frac {1}{2}}\mu {\dot {r}}^{2}+{\frac {L^{2}}{2\mu r^{2}}}-G{\frac {mM}{r}}=:{\frac {1}{2}}(m+M)v_{s}^{2}+E}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/cedbc15d0103b292b8b673e9e666874ec6312754)
umgeformt werden. Im Schwerpunktssystem ist
.
Aus dem Energieerhaltungssatz folgt für zwei beliebige Abstände
und
im Schwerpunktssystem:
.
An den beiden Punkten, die auf einer Keplerbahn dem Zentralkörper am nächsten und entferntesten sind, der Periapsis
und der Apoapsis
, verschwindet die radiale Komponente der Geschwindigkeit und es gilt somit
![{\displaystyle {\frac {L^{2}}{2\mu r_{P}^{2}}}-G{\frac {mM}{r_{P}}}={\frac {L^{2}}{2\mu r_{A}^{2}}}-G{\frac {mM}{r_{A}}}\qquad {\text{oder}}\qquad {\frac {L^{2}}{2\mu }}\left({\frac {1}{r_{P}^{2}}}-{\frac {1}{r_{A}^{2}}}\right)=GmM\left({\frac {1}{r_{P}}}-{\frac {1}{r_{A}}}\right)}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/8ec2b57cb9078d7f330deaa778056c62b5835f33)
Daraus ergibt sich das Quadrat des Drehimpulses zu
![{\displaystyle L^{2}=2\mu GmM\left({\frac {r_{A}r_{P}}{r_{A}+r_{P}}}\right)}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/9a0dac81876e199e6e75580cef60a83f091ac8c3)
und die Energie zu
![{\displaystyle E={\frac {L^{2}}{2\mu r_{P}^{2}}}-G{\frac {mM}{r_{P}}}=GmM\left({\frac {r_{A}}{r_{P}(r_{A}+r_{P})}}-{\frac {1}{r_{P}}}\right)=-G{\frac {mM}{r_{A}+r_{P}}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/ed643323aef774fe267bb66ba271cb824a6a14df)
Aus der Geometrie der Kegelschnitte folgt mit
.
Aus dieser Gleichung folgt mit der Definition der Energie
![{\displaystyle E={\frac {1}{2}}\mu v^{2}-G{\frac {mM}{r}}=-G{\frac {mM}{2a}}\qquad \Rightarrow \qquad v^{2}=2G{\frac {mM}{\mu r}}-G{\frac {mM}{\mu a}}=G(m+M)\left({\frac {2}{r}}-{\frac {1}{a}}\right)}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/1c816fb7e1272cdeffe4ee4d682b4d8dc12ec7a9)
mit
.
Die Herleitung der Vis-Viva-Gleichung folgt dem Energie- und Drehimpulserhaltungssatz. Im Gravitationspotential zweier Körper ist die Gesamtenergie durch
![{\displaystyle E={\frac {1}{2}}(m+M)v_{s}^{2}+{\frac {1}{2}}\mu v^{2}-G{\frac {mM}{r}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/6ffa74a00aba3f5984ee63bc91149d7ee1211fbc)
gegeben, wobei
die Geschwindigkeit des Schwerpunkts beschreibt und
die reduzierte Masse des Systems ist, definiert durch
.
Ist einer der beiden Körper deutlich schwerer als der andere, gilt also
, dann ist
.
Aufgrund der Drehimpulserhaltung kann die Gesamtenergie mit dem Betrag des Drehimpulses
und dem Satz des Pythagoras zu
![{\displaystyle E={\frac {1}{2}}(m+M)v_{s}^{2}+{\frac {1}{2}}\mu {\dot {r}}^{2}+{\frac {L^{2}}{2mr^{2}}}-G{\frac {mM}{r}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/0b78fd571877a80e03a39ab22bf42ca88d8443da)
umgeformt werden, wobei
die Geschwindigkeit in radialer Richtung zum Schwerpunkt bezeichnet.
Aus dem Energieerhaltungssatz folgt für zwei beliebige Abstände
und
,
wobei der Beitrag der Energie durch die Bewegung des Schwerpunkts sich gegenseitig aufhebt. An den beiden Punkten, die auf einer Keplerbahn dem Zentralkörper am nächsten und entferntesten sind, der Periapsis
und der Apoapsis
, verschwindet die radiale Komponente der Geschwindigkeit und es gilt somit
![{\displaystyle {\frac {\mu L^{2}}{2m^{2}r_{P}^{2}}}-G{\frac {mM}{r_{P}}}={\frac {\mu L^{2}}{2m^{2}r_{A}^{2}}}-G{\frac {mM}{r_{A}}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/378b29de3c1997f0d91f79db91fe42cce7e6e28e)
Daraus ergibt sich das Quadrat des Drehimpulses zu
![{\displaystyle L^{2}=2G{\frac {Mm^{3}}{\mu }}\left({\frac {r_{A}r_{P}}{r_{A}+r_{P}}}\right)}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/96e96b4602e3b4747be2cb67a65a0beb7c15af77)
und die Energie zu
![{\displaystyle E=-G{\frac {Mm}{r_{A}+r_{P}}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/e882383b929d65b68c79c4c665a36e4786b6972a)
Aus der Geometrie der Kegelschnitte folgt mit
.
Aus dieser Gleichung folgt mit der Definition der Gesamtenergie
![{\displaystyle v^{2}={\frac {2E}{\mu }}+2G{\frac {Mm}{\mu r}}=G(m+M)\left({\frac {2}{r}}-{\frac {1}{a}}\right)}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/5b25c0fd13319278fd76e8c9fd4641e26a8c9515)