Liste der Baryonen
Die folgenden Tabellen enthalten die Grundzustände aller bekannten und vorhergesagten Baryonen mit Gesamtdrehimpuls J = 1⁄2 oder J = 3⁄2 und positiver Parität.
Die in den Tabellen verwendeten Formelzeichen sind:
- (Isospin), (Gesamtdrehimpuls), (Parität), (elektrische Ladung), (Baryonenzahl), (Strangeness), (Charm), (Bottomness),
- u (Up-Quark), d (Down-Quark), s (Strange-Quark), c (Charm-Quark) und b (Bottom-Quark) sowie
- die Symbole für die Teilchen selbst: p, n und griechische Majuskeln.
Es sind jeweils die Eigenschaften und die Quark-Zusammensetzung der Teilchen aufgelistet. Für die zugehörigen Antiteilchen sind Quarks durch Antiquarks zu ersetzen und die Vorzeichen der Quantenzahlen , , , und kehren sich um. Werte in rot sind durch das Experiment noch nicht sicher bestätigt, aber durch das Quarkmodell vorhergesagt und in Übereinstimmung mit den Messungen.[1][2]
Die Ziffern in Klammern hinter einem Zahlenwert bezeichnen die Unsicherheit in den letzten Stellen des Wertes. (Beispiel: Die Angabe 1192,642(24) ist gleichbedeutend mit 1192,642 ± 0,024.)
Nomenklatur
[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]Baryonen werden mit den Symbolen N, Δ, Λ, Σ, Ξ und Ω bezeichnet, die zusätzlich mit tiefgestellten Kleinbuchstaben c und b versehen sein können. Die Benennung erfolgt nach den folgenden Regeln:[3]
- Baryonen mit 3 u- oder d-Quarks heißen N (Isospin 1⁄2) oder Δ (Isospin 3⁄2).
- Baryonen mit 2 u- oder d-Quarks heißen Λ (Isospin 0) oder Σ (Isospin 1). Ist das dritte Quark ein schweres Quark (c oder b), so wird ein entsprechendes Subskript angehängt.
- Baryonen mit 1 u- oder d-Quark heißen Ξ (Isospin 1⁄2). Verbleibende schwere Quarks werden wiederum mit einem oder zwei Subskripts bezeichnet, z. B. Ξc, Ξcc oder Ξb.
- Baryonen mit 0 u- oder d-Quarks heißen Ω (Isospin 0). Schwere Quarks werden durch bis zu drei Subskripts bezeichnet.
- Bei Baryonen, die durch die starke Wechselwirkung zerfallen, wird die Masse in Klammern nachgestellt.
- Jedem Baryon lässt sich ein Antiteilchen zuordnen, welches aus den entsprechenden Antiquarks zusammengesetzt ist. Antiteilchen werden mit einem Querstrich gekennzeichnet: so steht beispielsweise für ein Proton, für ein Antiproton.
Zusammengefasst bestimmen also die Zahl der u- und d-Quarks und der Isospin das Symbol des Teilchens, und tiefgestellte Kleinbuchstaben zeigen schwere Quarks an.
Baryonen mit JP = 1⁄2+
[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]![](http://upload.wikimedia.org/wikipedia/commons/thumb/e/ea/Baryon-octet.svg/260px-Baryon-octet.svg.png)
(nur leichte Quarks u, d und s)
Teilchenname | Symbol | Quarks | Masse (MeV/c2) | Lebensdauer (s) | Hauptzerfälle | ||||||
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
Nukleon / Proton[4] | p | uud | 938,272 081 3(5 8)(a) | 1⁄2 | 1⁄2+ | +1 | 0 | 0 | 0 | stabil(b) | — |
Nukleon / Neutron[5] | n | udd | 939,565 413 3(5 8)(a) | 1⁄2 | 1⁄2+ | 0 | 0 | 0 | 0 | 880,2(1,0)(c) | p + e⁻ + νe |
Λ-Baryon[6] | Λ | uds | 1115,683(6) | 0 | 1⁄2+ | 0 | −1 | 0 | 0 | 2,631(20) · 10−10 | 64 %: p + π− 36 %: n + π0 |
Σ-Baryon[7] | Σ+ | uus | 1189,37(7) | 1 | 1⁄2+ | +1 | −1 | 0 | 0 | 8,018(26) · 10−11 | 51 %: p + π0 48 %: n + π+ |
Σ-Baryon[8] | Σ0 | uds | 1192,642(24) | 1 | 1⁄2+ | 0 | −1 | 0 | 0 | 7,4(7) · 10−20 | 100 %: Λ + γ |
Σ-Baryon[9] | Σ− | dds | 1197,449(30) | 1 | 1⁄2+ | −1 | −1 | 0 | 0 | 1,479(11) · 10−10 | 99,85 %: n + π− |
Ξ-Baryon[10] | Ξ0 | uss | 1314,86(20) | 1⁄2 | 1⁄2+ | 0 | −2 | 0 | 0 | 2,90(9) · 10−10 | 99,52 %: Λ + π0 |
Ξ-Baryon[11] | Ξ− | dss | 1321,71(7) | 1⁄2 | 1⁄2+ | −1 | −2 | 0 | 0 | 1,639(15) · 10−10 | 99,89 %: Λ + π− |
Λc-Baryon[12] | Λc+ | udc | 2286,46(14) | 0 | 1⁄2+ | +1 | 0 | +1 | 0 | 2,00(6) · 10−13 | siehe Zerfallsmoden Λc+ (PDF; 212 kB) |
Σc-Baryon[13] | Σc++ oder Σc(2455)++ | uuc | 2453,97(14) | 1 | 1⁄2+ | +2 | 0 | +1 | 0 | 3,48(40) · 10−22(d) | Λc+ + π+ |
Σc-Baryon[13] | Σc+ oder Σc(2455)+ | udc | 2452,9(4) | 1 | 1⁄2+ | +1 | 0 | +1 | 0 | >1,4 · 10−22(d) | Λc+ + π0 |
Σc-Baryon[13] | Σc0 oder Σc(2455)0 | ddc | 2453,75(14) | 1 | 1⁄2+ | 0 | 0 | +1 | 0 | 3,60(50) · 10−22(d) | Λc+ + π− |
Ξc-Baryon[14] | Ξc+ | usc | 2467,93(18) | 1⁄2 | 1⁄2+ | +1 | −1 | +1 | 0 | 4,42(26) · 10−13 | siehe Zerfallsmoden Ξc+ (PDF; 113 kB) |
Ξc-Baryon[15] | Ξc0 | dsc | 2470,91(25) | 1⁄2 | 1⁄2+ | 0 | −1 | +1 | 0 | siehe Zerfallsmoden Ξc0 (PDF; 54 kB) | |
Ξ′c-Baryon[16] | Ξ′c+ | usc | 2578,4(5) | 1⁄2 | 1⁄2+ | +1 | −1 | +1 | 0 | ? | Ξc+ + γ (beobachtet) |
Ξ′c-Baryon[17] | Ξ′c0 | dsc | 2579,2(5) | 1⁄2 | 1⁄2+ | 0 | −1 | +1 | 0 | ? | Ξc0 + γ (beobachtet) |
Ωc-Baryon[18] | Ωc0 | ssc | 2695,2(1,7) | 0 | 1⁄2+ | 0 | −2 | +1 | 0 | 6,9(1,2) · 10−14 | siehe Zerfallsmoden Ωc0 (PDF; 92 kB) |
Ξcc-Baryon[19] | Ξcc++ | ucc | 3621,2(7) | 1⁄2 | 1⁄2+ | +2 | 0 | +2 | 0 | 2,56(27) · 10−13 | Λc+ + K− + π+ + π+ (beobachtet)[20][21] |
Ξcc-Baryon(e) | Ξcc+ | dcc | ? | 1⁄2 | 1⁄2+ | +1 | 0 | +2 | 0 | ? | ? |
Ωcc-Baryon(e) | Ωcc+ | scc | ? | 0 | 1⁄2+ | +1 | −1 | +2 | 0 | ? | ? |
Λb-Baryon[22] | Λb0 | udb | 5619,60(17) | 0 | 1⁄2+ | 0 | 0 | 0 | −1 | 1,470(10) · 10−12 | siehe Zerfallsmoden Λb0 (PDF; 80 kB) |
Σb-Baryon[23] | Σb+ | uub | 5810,56(25) | 1 | 1⁄2+ | +1 | 0 | 0 | −1 | <10−21 s | Λb0 + π+ |
Σb-Baryon(e) | Σb0 | udb | ? | 1 | 1⁄2+ | 0 | 0 | 0 | −1 | ? | ? |
Σb-Baryon[23] | Σb− | ddb | 5815,64(27) | 1 | 1⁄2+ | −1 | 0 | 0 | −1 | <10−21 s | Λb0 + π− |
Ξb-Baryon[24] | Ξb0 | usb | 5791,9(5) | 1⁄2 | 1⁄2+ | 0 | −1 | 0 | −1 | 1,479(31) · 10−12 | siehe Zerfallsmoden Ξb (PDF; 46 kB) |
Ξb-Baryon[24] | Ξb− | dsb | 5797,0(9) | 1⁄2 | 1⁄2+ | −1 | −1 | 0 | −1 | 1,571(40) · 10−12 | siehe Zerfallsmoden Ξb (PDF; 46 kB) |
Ξ′b-Baryon(e) | Ξ′b0 | usb | ? | 1⁄2 | 1⁄2+ | 0 | −1 | 0 | −1 | ? | ? |
Ξ′b-Baryon[25] | Ξ′b− | dsb | 5935,02(5) | 1⁄2 | 1⁄2+ | −1 | −1 | 0 | −1 | ? | Ξb0 + π− |
Ωb-Baryon[26] | Ωb− | ssb | 6046,1(1,7) | 0 | 1⁄2+ | −1 | −2 | 0 | −1 | 1,64(18) · 10−12 | Ω− + J/ψ (beobachtet) |
Ξcb-Baryon(e) | Ξcb+ | ucb | ? | 1⁄2 | 1⁄2+ | +1 | 0 | +1 | −1 | ? | ? |
Ξcb-Baryon(e) | Ξcb0 | dcb | ? | 1⁄2 | 1⁄2+ | 0 | 0 | +1 | −1 | ? | ? |
Ξ′cb-Baryon(e) | Ξ′cb+ | ucb | ? | 1⁄2 | 1⁄2+ | +1 | 0 | +1 | −1 | ? | ? |
Ξ′cb-Baryon(e) | Ξ′cb0 | dcb | ? | 1⁄2 | 1⁄2+ | 0 | 0 | +1 | −1 | ? | ? |
Ωcb-Baryon(e) | Ωcb0 | scb | ? | 0 | 1⁄2+ | 0 | −1 | +1 | −1 | ? | ? |
Ω′cb-Baryon(e) | Ω′cb0 | scb | ? | 0 | 1⁄2+ | 0 | −1 | +1 | −1 | ? | ? |
Ωccb-Baryon(e) | Ωccb+ | ccb | ? | 0 | 1⁄2+ | +1 | 0 | +2 | −1 | ? | ? |
Ξbb-Baryon(e) | Ξbb0 | ubb | ? | 1⁄2 | 1⁄2+ | 0 | 0 | 0 | −2 | ? | ? |
Ξbb-Baryon(e) | Ξbb− | dbb | ? | 1⁄2 | 1⁄2+ | −1 | 0 | 0 | −2 | ? | ? |
Ωbb-Baryon(e) | Ωbb− | sbb | ? | 0 | 1⁄2+ | −1 | −1 | 0 | −2 | ? | ? |
Ωcbb-Baryon(e) | Ωcbb0 | cbb | ? | 0 | 1⁄2+ | 0 | 0 | +1 | −2 | ? | ? |
Baryonen mit JP = 3⁄2+
[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]![](http://upload.wikimedia.org/wikipedia/commons/thumb/5/53/Baryon-decuplet.svg/260px-Baryon-decuplet.svg.png)
(nur leichte Quarks u, d und s)
Teilchenname | Symbol | Quarks | Masse (MeV/c2) | Lebensdauer (s) | Hauptzerfälle | ||||||
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
Δ-Baryon[27] | Δ++ oder Δ(1232)++ | uuu | 1232(1) | 3⁄2 | 3⁄2+ | +2 | 0 | 0 | 0 | 5,58(9) · 10−24(g) | p + π+ |
Δ-Baryon[27] | Δ+ oder Δ(1232)+ | uud | 1232(1) | 3⁄2 | 3⁄2+ | +1 | 0 | 0 | 0 | 5,58(9) · 10−24(g) | p + π0 oder |
Δ-Baryon[27] | Δ0 oder Δ(1232)0 | udd | 1232(1) | 3⁄2 | 3⁄2+ | 0 | 0 | 0 | 0 | 5,58(9) · 10−24(g) | p + π− oder |
Δ-Baryon[27] | Δ− oder Δ(1232)− | ddd | 1232(1) | 3⁄2 | 3⁄2+ | −1 | 0 | 0 | 0 | 5,58(9) · 10−24(g) | n + π− |
Σ*-Baryon[28] | Σ*+ oder Σ(1385)+ | uus | 1382,80 ±0,35 | 1 | 3⁄2+ | +1 | −1 | 0 | 0 | 1,84(4) · 10−23(g) | Λ + π+ oder |
Σ*-Baryon[28] | Σ*0 oder Σ(1385)0 | uds | 1383,7 ±1,0 | 1 | 3⁄2+ | 0 | −1 | 0 | 0 | 1,8(3) · 10−23(g) | Λ + π0 oder |
Σ*-Baryon[28] | Σ*− oder Σ(1385)− | dds | 1387,2 ±0,5 | 1 | 3⁄2+ | −1 | −1 | 0 | 0 | 1,67(9) · 10−23(g) | Λ + π− oder |
Ξ*-Baryon[29] | Ξ*0 oder Ξ(1530)0 | uss | 1531,80 ±0,32 | 1⁄2 | 3⁄2+ | 0 | −2 | 0 | 0 | 7,2(4) · 10−23(g) | Ξ0 + π0 oder |
Ξ*-Baryon[29] | Ξ*− oder Ξ(1530)− | dss | 1535,0 ±0,6 | 1⁄2 | 3⁄2+ | −1 | −2 | 0 | 0 | (g) | Ξ0 + π− oder |
Ω-Baryon[30] | Ω− | sss | 1672,45 ±0,29 | 0 | 3⁄2+ | −1 | −3 | 0 | 0 | 8,21(11) · 10−11 | 68 %: Λ + K− 24 %: Ξ0 + π− |
Σc*-Baryon[31] | Σc*++ oder Σc(2520)++ | uuc | 2518,41 ±0,21 | 1 | 3⁄2 + | +2 | 0 | +1 | 0 | 4,4(6) · 10−23(g) | Λc+ + π+ |
Σc*-Baryon[31] | Σc*+ oder Σc(2520)+ | udc | 2517,5 ±2,3 | 1 | 3⁄2 + | +1 | 0 | +1 | 0 | >3,9 · 10−23(g) | Λc+ + π0 |
Σc*-Baryon[31] | Σc*0 oder Σc(2520)0 | ddc | 2518,48 ±0,20 | 1 | 3⁄2 + | 0 | 0 | +1 | 0 | 4,1(5) · 10−23(g) | Λc+ + π− |
Ξc*-Baryon[32] | Ξc*+ oder Ξc(2645)+ | usc | 2645,57 ±0,26 | 1⁄2 | 3⁄2 + | +1 | −1 | +1 | 0 | >2,1 · 10−22(g) | Ξc0 + π+ (beobachtet) |
Ξc*-Baryon[32] | Ξc*0 oder Ξc(2645)0 | dsc | 2646,38 ±0,21 | 1⁄2 | 3⁄2 + | 0 | −1 | +1 | 0 | >1,2 · 10−22(g) | Ξc+ + π− (beobachtet) |
Ωc*-Baryon[33] | Ωc*0 oder Ωc(2770)0 | ssc | 2765,9 ±2,0 | 0 | 3⁄2 + | 0 | −2 | +1 | 0 | ? | Ωc0 + γ |
Ξcc*-Baryon(h) | Ξcc*++ | ucc | ? | 1⁄2 | 3⁄2 + | +2 | 0 | +2 | 0 | ? | ? |
Ξcc*-Baryon(h) | Ξcc*+ | dcc | ? | 1⁄2 | 3⁄2 + | +1 | 0 | +2 | 0 | ? | ? |
Ωcc*-Baryon(h) | Ωcc*+ | scc | ? | 0 | 3⁄2 + | +1 | −1 | +2 | 0 | ? | ? |
Ωccc-Baryon(h) | Ωccc++ | ccc | ? | 0 | 3⁄2 + | +2 | 0 | +3 | 0 | ? | ? |
Σb*-Baryon[34] | Σb*+ | uub | 5830,32 ±0,27 | 1 | 3⁄2 + | +1 | 0 | 0 | −1 | ? | Λb0 + π+ |
Σb*-Baryon(h) | Σb*0 | udb | ? | 1 | 3⁄2 + | 0 | 0 | 0 | −1 | ? | ? |
Σb*-Baryon[34] | Σb*− | ddb | 5834,74 ±0,30 | 1 | 3⁄2 + | −1 | 0 | 0 | −1 | ? | Λb0 + π− |
Ξb*-Baryon[35] | Ξb*0 oder Ξb(5945)0 | usb | 5952,3 ±0,9 | 1⁄2 | 3⁄2 + | 0 | −1 | 0 | −1 | ? | Ξb− + π+ (beobachtet) |
Ξb*-Baryon[36] | Ξb*− oder Ξb(5955)− | dsb | 5955,33 ±0,13 | 1⁄2 | 3⁄2 + | −1 | −1 | 0 | −1 | ? | Ξb0 + π− (beobachtet) |
Ωb*-Baryon(h) | Ωb*− | ssb | ? | 0 | 3⁄2 + | −1 | −2 | 0 | −1 | ? | ? |
Ξcb*-Baryon(h) | Ξcb*+ | ucb | ? | 1⁄2 | 3⁄2 + | +1 | 0 | +1 | −1 | ? | ? |
Ξcb*-Baryon(h) | Ξcb*0 | dcb | ? | 1⁄2 | 3⁄2 + | 0 | 0 | +1 | −1 | ? | ? |
Ωcb*-Baryon(h) | Ωcb*0 | scb | ? | 0 | 3⁄2 + | 0 | −1 | +1 | −1 | ? | ? |
Ωccb*-Baryon(h) | Ωccb*+ | ccb | ? | 0 | 3⁄2 + | +1 | 0 | +2 | −1 | ? | ? |
Ξbb*-Baryon(h) | Ξbb*0 | ubb | ? | 1⁄2 | 3⁄2 + | 0 | 0 | 0 | −2 | ? | ? |
Ξbb*-Baryon(h) | Ξbb*− | dbb | ? | 1⁄2 | 3⁄2 + | −1 | 0 | 0 | −2 | ? | ? |
Ωbb*-Baryon(h) | Ωbb*− | sbb | ? | 0 | 3⁄2 + | −1 | −1 | 0 | −2 | ? | ? |
Ωcbb*-Baryon(h) | Ωcbb*0 | cbb | ? | 0 | 3⁄2 + | 0 | 0 | +1 | −2 | ? | ? |
Ωbbb(h) | Ωbbb− | bbb | ? | 0 | 3⁄2 + | −1 | 0 | 0 | −3 | ? | ? |
Baryonenresonanzen
[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]Die folgende Tabelle fasst die Namen, die Quantenzahlen (sofern bekannt) und den derzeitigen Status der Baryonen zusammen.[37] Baryonenresonanzen sind kurzlebige Anregungen von Baryonen; ihre Masse steht jeweils in Klammern. Für Resonanzen von N, Δ und Ξ sind die Partialwellen der πN-Streuung mit dem Symbol angegeben, wobei der Bahndrehimpuls (S, P, D, F usw.) ist. bezeichnet den Isospin und ist der Gesamtdrehimpuls. Für Resonanzen von Λ und Σ ist entsprechend die KN-Partialwelle angegeben.[38] Die Spin-Parität (sofern bekannt) wird bei jedem Teilchen angegeben.
Nukleonen | Δ-Baryonen | Λ-Baryonen | Σ-Baryonen | Ξ- und Ω- Baryonen |
Baryonen mit Charm |
Baryonen mit Bottomness | ||||||||||||||||||
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
L2I,2J | JP | L2I,2J | JP | LI,2J | JP | LI,2J | JP | L2I,2J | JP | JP | JP | |||||||||||||
p | P11 | 1⁄2+ | Δ(1232) | P33 | 3⁄2+ | Λ | P01 | 1⁄2+ | Σ+ | P11 | 1⁄2+ | Ξ0 | P11 | 1⁄2+ | Λc+ | 1⁄2+ | Λb0 | 1⁄2+ | ||||||
n | P11 | 1⁄2+ | Δ(1600) | P33 | 3⁄2+ | Λ(1380) | 1⁄2− | Σ0 | P11 | 1⁄2+ | Ξ− | P11 | 1⁄2+ | Λc(2595)+ | 1⁄2− | Λb(5912)0 | 1⁄2− | |||||||
N(1440) | P11 | 1⁄2+ | Δ(1620) | S31 | 1⁄2− | Λ(1405) | S01 | 1⁄2− | Σ− | P11 | 1⁄2+ | Ξ(1530) | P13 | 3⁄2+ | Λc(2625)+ | 3⁄2− | Λb(5920)0 | 3⁄2− | ||||||
N(1520) | D13 | 3⁄2− | Δ(1700) | D33 | 3⁄2− | Λ(1520) | D03 | 3⁄2− | Σ(1385) | P13 | 3⁄2+ | Ξ(1620) | Λc(2765)+ | Λb(6146)0 | 3⁄2+ | |||||||||
N(1535) | S11 | 1⁄2− | Δ(1750) | P31 | 1⁄2+ | Λ(1600) | P01 | 1⁄2+ | Σ(1580) | D13 | 3⁄2− | Ξ(1690) | Λc(2860)+ | 3⁄2+ | Λb(6152)0 | 5⁄2+ | ||||||||
N(1650) | S11 | 1⁄2− | Δ(1900) | S31 | 1⁄2− | Λ(1670) | S01 | 1⁄2− | Σ(1620) | S11 | 1⁄2− | Ξ(1820) | D13 | 3⁄2− | Λc(2880)+ | 5⁄2+ | ||||||||
N(1675) | D15 | 5⁄2− | Δ(1905) | F35 | 5⁄2+ | Λ(1690) | D03 | 3⁄2− | Σ(1660) | P11 | 1⁄2+ | Ξ(1950) | Λc(2940)+ | 3⁄2− | Σb | 1⁄2+ | ||||||||
N(1680) | F15 | 5⁄2+ | Δ(1910) | P31 | 1⁄2+ | Λ(1710) | 1⁄2+ | Σ(1670) | D13 | 3⁄2− | Ξ(2030) | Σc(2455) | 1⁄2+ | Σb* | 3⁄2+ | |||||||||
N(1700) | D13 | 3⁄2− | Δ(1920) | P33 | 3⁄2+ | Λ(1800) | S01 | 1⁄2− | Σ(1750) | S11 | 1⁄2− | Ξ(2120) | Σc(2520) | 3⁄2+ | Σb(6097) | |||||||||
N(1710) | P11 | 1⁄2+ | Δ(1930) | D35 | 5⁄2− | Λ(1810) | P01 | 1⁄2+ | Σ(1775) | D15 | 5⁄2− | Ξ(2250) | Σc(2800) | Ξb0 | 1⁄2+ | |||||||||
N(1720) | P13 | 3⁄2+ | Δ(1940) | D33 | 3⁄2− | Λ(1820) | F05 | 5⁄2+ | Σ(1780) | 3⁄2+ | Ξ(2370) | Ξb− | 1⁄2+ | |||||||||||
N(1860) | 5⁄2+ | Δ(1950) | F37 | 7⁄2+ | Λ(1830) | D05 | 5⁄2− | Σ(1880) | P11 | 1⁄2+ | Ξ(2500) | Ξc+ | 1⁄2+ | Ξ′b(5935)− | 1⁄2+ | |||||||||
N(1875) | 3⁄2− | Δ(2000) | F35 | 5⁄2+ | Λ(1890) | P03 | 3⁄2+ | Σ(1900) | 1⁄2− | Ξc0 | 1⁄2+ | Ξb(5945)0 | 3⁄2+ | |||||||||||
N(1880) | 1⁄2+ | Δ(2150) | S31 | 1⁄2− | Λ(2000) | 1⁄2− | Σ(1910) | 3⁄2− | Ω− | 3⁄2+ | Ξ′c+ | 1⁄2+ | Ξb(5955)− | 3⁄2+ | ||||||||||
N(1895) | 1⁄2− | Δ(2200) | G37 | 7⁄2− | Λ(2050) | 3⁄2− | Σ(1915) | F15 | 5⁄2+ | Ω(2012)− | ?− | Ξ′c0 | 1⁄2+ | Ξb(6227) | ||||||||||
N(1900) | P13 | 3⁄2+ | Δ(2300) | H39 | 9⁄2+ | Λ(2070) | 3⁄2+ | Σ(1940) | 3⁄2+ | Ω(2250)− | Ξc(2645) | 3⁄2+ | Ωb− | 1⁄2+ | ||||||||||
N(1990) | F17 | 7⁄2+ | Δ(2350) | D35 | 5⁄2− | Λ(2080) | 5⁄2− | Σ(2010) | 3⁄2− | Ω(2380)− | Ξc(2790) | 1⁄2− | ||||||||||||
N(2000) | F15 | 5⁄2+ | Δ(2390) | F37 | 7⁄2+ | Λ(2085) | F07 | 7⁄2+ | Σ(2030) | F17 | 7⁄2+ | Ω(2470)− | Ξc(2815) | 3⁄2− | ||||||||||
N(2040) | 3⁄2+ | Δ(2400) | G39 | 9⁄2− | Λ(2100) | G07 | 7⁄2− | Σ(2070) | F15 | 5⁄2+ | Ξc(2930) | |||||||||||||
N(2060) | 5⁄2− | Δ(2420) | H3,11 | 11⁄2+ | Λ(2110) | F05 | 5⁄2+ | Σ(2080) | P13 | 3⁄2+ | Ξc(2970) | |||||||||||||
N(2100) | P11 | 1⁄2+ | Δ(2750) | I3,13 | 13⁄2− | Λ(2325) | D03 | 3⁄2− | Σ(2100) | G17 | 7⁄2− | Ξc(3055) | ||||||||||||
N(2120) | 3⁄2− | Δ(2950) | K3,15 | 15⁄2+ | Λ(2350) | H09 | 9⁄2+ | Σ(2160) | 1⁄2− | Ξc(3080) | ||||||||||||||
N(2190) | G17 | 7⁄2− | Λ(2585) | Σ(2230) | 3⁄2+ | Ξc(3123) | ||||||||||||||||||
N(2220) | H19 | 9⁄2+ | Σ(2250) | |||||||||||||||||||||
N(2250) | G19 | 9⁄2− | Σ(2455) | Ωc0 | 1⁄2+ | |||||||||||||||||||
N(2300) | 1⁄2+ | Σ(2620) | Ωc(2770)0 | 3⁄2+ | ||||||||||||||||||||
N(2570) | 5⁄2− | Σ(3000) | Ωc(3000)0 | |||||||||||||||||||||
N(2600) | I1,11 | 11⁄2− | Σ(3170) | Ωc(3050)0 | ||||||||||||||||||||
N(2700) | K1,13 | 13⁄2+ | Ωc(3065)0 | |||||||||||||||||||||
Ωc(3090)0 | ||||||||||||||||||||||||
Ωc(3120)0 | ||||||||||||||||||||||||
Ξcc+ | ||||||||||||||||||||||||
Ξcc++ |
Existenz ist sicher, Eigenschaften wenigstens einigermaßen bekannt. |
Existenz ist fast sicher bis sicher, aber eine weitere Bestätigung ist wünschenswert, und/oder Quantenzahlen, Verzweigungsverhältnisse usw. sind nicht gut bestimmt. |
Evidenz für die Existenz ist nur mittelmäßig (englisch fair). |
Evidenz für die Existenz ist schwach (englisch poor). |
Siehe auch
[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]Literatur
[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]- K. Nakamura et al. (Particle Data Group): Review of Particle Physics. In: Journal of Physics G. 37. Jahrgang, 2010, S. 075021, doi:10.1088/0954-3899/37/7A/075021, bibcode:2010JPhG...37g5021N.
- J.G. Körner, M. Krämer, D. Pirjol: Heavy Baryons. In: Progress in Particle and Nuclear Physics. 33. Jahrgang, 1994, S. 787–868, doi:10.1016/0146-6410(94)90053-1, arxiv:hep-ph/9406359, bibcode:1994PrPNP..33..787K.
- D.M. Manley: Status of baryon spectroscopy. In: Journal of Physics: Conference Series. 5. Jahrgang, 2005, S. 230–237, doi:10.1088/1742-6596/9/1/043, bibcode:2005JPhCS...9..230M.
- S.S.M. Wong: Introductory Nuclear Physics. 2nd Auflage. John Wiley & Sons, New York (NY) 1998, ISBN 0-471-23973-9.
- M. Gell-Mann: A Schematic of Baryons and Mesons. In: Physics Letters. 8. Jahrgang, Nr. 3, 1964, S. 214–215, doi:10.1016/S0031-9163(64)92001-3, bibcode:1964PhL.....8..214G.
- W. Heisenberg: Über den Bau der Atomkerne I. In: Zeitschrift für Physik. 77. Jahrgang, 1932, S. 1–11, doi:10.1007/BF01342433, bibcode:1932ZPhy...77....1H.
- W. Heisenberg: Über den Bau der Atomkerne II. In: Zeitschrift für Physik. 78. Jahrgang, 1932, S. 156–164, doi:10.1007/BF01337585, bibcode:1932ZPhy...78..156H.
- W. Heisenberg: Über den Bau der Atomkerne III. In: Zeitschrift für Physik. 80. Jahrgang, 1932, S. 587–596, doi:10.1007/BF01335696, bibcode:1933ZPhy...80..587H.
Weblinks
[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]Einzelnachweise
[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]- ↑ K. Nakamura et al. (2010): Particle summary tables – Baryons (PDF; 224 kB)
- ↑ J.G. Körner et al. (1994)
- ↑ K. Nakamura et al. (2010): Naming scheme for hadrons (PDF; 62 kB)
- ↑ C. Patrignani et al. (2017): Particle listings – p (PDF; 184 kB)
- ↑ C. Patrignani et al. (2017): Particle listings – n (PDF; 169 kB)
- ↑ K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Λ (PDF; 127 kB)
- ↑ K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Σ+ (PDF; 131 kB)
- ↑ K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Σ0 (PDF; 48 kB)
- ↑ K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Σ− (PDF; 128 kB)
- ↑ K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Ξ0 (PDF; 77 kB)
- ↑ K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Ξ− (PDF; 136 kB)
- ↑ M. Tanabashi et al. (2018): Particle listings – Λc (PDF; 187 kB)
- ↑ a b c C. Patrignani et al. (2017): Particle listings – Σc (PDF; 52 kB)
- ↑ M. Tanabashi et al. (2019): Particle listings – Ξc+ (PDF; 73 kB)
- ↑ M. Tanabashi et al. (2019): Particle listings – Ξc0 (PDF; 61 kB)
- ↑ M. Tanabashi et al. (2019): Particle listings – Ξ′c+ (PDF; 33 kB)
- ↑ M. Tanabashi et al. (2019): Particle listings – Ξ′c0 (PDF; 32 kB)
- ↑ K. Nakamura et al. (2010): Particle listings – Ωc0 (PDF; 92 kB)
- ↑ M. Tanabashi et al. (2019): Particle listings – Ξcc++ (PDF; 32 kB)
- ↑ LHCb-Kollaboration: Observation of the doubly charmed baryon Ξcc++ ( vom 12. Juli 2017 im Internet Archive) LHCb-PAPER-2017-018, 6. Juli 2017 (englisch) – die Autorenliste umfasst etwa 131 Zeilen mit je etwa 6 Autoren
- ↑ „Xi cc++“: Neues Teilchen entdeckt orf.at, 6. Juli 2017, abgerufen am 6. Juli 2017.
- ↑ M. Tanabashi et al. (2018): Particle listings – Λb (PDF; 183 kB)
- ↑ a b M. Tanabashi et al. (2019): Particle listings – Σb (PDF; 38 kB)
- ↑ a b M. Tanabashi et al. (2019): Particle listings – Ξb (PDF; 92 kB)
- ↑ C. Patrignani et al. (2017): Particle listings – Ξb′(5935)− (PDF; 29 kB)
- ↑ C. Patrignani et al. (2017): Particle listings – Ωb− (PDF; 49 kB)
- ↑ a b c d C. Patrignani et al. (2017): Particle listings – Δ(1232) (PDF; 79 kB)
- ↑ a b c C. Patrignani et al. (2017): Particle listings – Σ(1385) (PDF; 98 kB)
- ↑ a b C. Patrignani et al. (2017): Particle listings – Ξ(1530) (PDF; 57 kB)
- ↑ C. Patrignani et al. (2017): Particle listings – Ω− (PDF; 69 kB)
- ↑ a b c C. Patrignani et al. (2017): Particle listings – Σc(2520) (PDF; 55 kB)
- ↑ a b M. Tanabashi et al. (2019): Particle listings – Ξc(2645) (PDF; 38 kB)
- ↑ C. Patrignani et al. (2017): Particle listings – Ωc(2770) (PDF; 33 kB)
- ↑ a b M. Tanabashi et al. (2019): Particle listings – Σb* (PDF; 37 kB)
- ↑ M. Tanabashi et al. (2019): Particle listings – Ξb(5945)0 (PDF; 32 kB)
- ↑ M. Tanabashi et al. (2018): Particle listings – Ξb(5955)− (PDF; 28 kB)
- ↑ P.A. Zyla et al. (2020): Baryon summary table (PDF; 37 kB)
- ↑ K. Nakamura et al. (2010): Baryon summary table (PDF; 43 kB)