Optisch gepumpter Halbleiterlaser
Optisch gepumpte Halbleiterlaser, kurz OPSL, auch Halbleiter-Scheibenlaser oder VECSEL (Vertical External Cavity Surface Emitting Laser), sind Laser, bei denen im Gegensatz zu Halbleiterlasern der aktive Halbleiter nicht elektrisch, sondern optisch durch einen anderen (kurzwelligeren) Laser angeregt (gepumpt) wird. Das optische Pumpen des Halbleiterkristalles erfolgt üblicherweise mit infraroter Strahlung von Laserdioden.
Aufbau[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]
Die Halbleiterstruktur besteht aus einer aktiven Zone, die auf einem Bragg-Spiegel (distributed Bragg reflector) mit sehr hoher Reflektivität sitzt. Die aktive Zone besteht üblicherweise aus einer Sequenz periodisch angeordneter Quantenfilme (Quantentöpfen), die von Pumplichtabsorberschichten umgeben sind. Der Laserresonator wird durch den Bragg-Spiegel und mindestens einen externen Spiegel gebildet.
Eigenschaften[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]
Üblicherweise emittieren optisch gepumpte Halbleiterlaser im nahen oder mittleren Infrarot, abhängig von der Art des verwendeten Halbleiters. Der Pumplaser, in der Regel eine Laserdiode, emittiert ebenfalls im nahen Infrarot, besitzt aber eine etwas kürzere Wellenlänge. Der Pumplaser wird auf die Halbleiterscheibe fokussiert, wodurch sich in diesem Bereich Inversion ausbildet und der optisch gepumpte Halbleiterlaser anschwingt. Durch Vergrößerung der angeregten Fläche kann die Leistung des optische gepumpten Halbleiterlasers bis in den Wattbereich hinein skaliert werden, ohne dass die Strahlqualität darunter leidet.
Vorteile[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]
Vorteile gegenüber kantenemittierenden Laserdioden sind in erster Linie die sehr viel bessere Strahlqualität (M² < 1,2) und das symmetrische Strahlprofil, aber auch die Flächenskalierbarkeit und der externe Resonator, welcher u. a. Güteschaltung, Modenkopplung und Frequenzvervielfachung innerhalb des Resonators erlaubt.
Im Vergleich zu Oberflächenemitter-Laserdioden (VCSEL) erzielen OPSL wesentlich höhere Ausgangsleistungen.
Gegenüber Festkörperlasern besitzen OPSL durch die Zusammensetzung des Halbleiters gezielt einstellbare Laserwellenlängen, geringere Herstellungskosten und sind kompakter.
Nachteile[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]
Nachteile gegenüber Laserdioden sind die geringere Effizienz, der höhere Kaufpreis und die Komplexität.
Gegenüber Oberflächenemitter-Laserdioden (VCSEL) sind OPSL aufwändiger im Aufbau, teurer und größer.
Gegenüber diodengepumpten Festkörperlasern (DPSSL) haben OPSL eine geringere Effizienz, eine eventuell kürzere Lebensdauer des Halbleiters und eine sehr viel geringere maximale Ausgangsleistung (einige Watt gegenüber vielen Kilowatt).
Anwendungen[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]
Mit Hilfe von Frequenzverdopplung im externen Resonator kann die Laserstrahlung im infraroten oder im sichtbaren Spektralbereich in sichtbares oder ultraviolettes Licht umgewandelt werden. Da es sich bei Frequenzverdopplung um einen nichtlinearen optischen Effekt handelt, ist für hohe Effizienz eine sehr hohe Intensität nötig. Sehr hohe Intensitäten liegen innerhalb des Resonators vor, weshalb ein nichtlinearer optischer Kristall innerhalb des externen Resonators des Halbleiterscheibenlasers platziert wird. Die Zusammensetzung des verwendeten Halbleiters bestimmt die Laserwellenlänge und lässt sich innerhalb der zur Verfügung stehenden Materialsysteme gezielt einstellen. Durch die Auswahl geeigneter optisch nichtlinearer Kristalle kann prinzipiell das komplette sichtbare Farbspektrum abgedeckt werden. Blaue, grüne, gelbe und orange frequenzverdoppelte Halbleiter-Scheibenlaser wurden schon demonstriert und sind kommerziell erhältlich. Rote Halbleiter-Scheibenlaser[1] und ultraviolette[1] frequenzverdoppelte befinden sich in der Entwicklung.
Durch die Integration sättigbarer Absorber in den Laserresonator kann durch passive Modenkopplung (mode locking) ein Pulsbetrieb ermöglicht werden. Dabei erhält man sehr kurze Pulse mit einer sehr hohen Wiederholrate.
Eine weitere Anwendung ist die Absorptionsspektroskopie (TDLS).
Optisch gepumpte Halbleiter werden weiterhin zum Pumpen anderer Laserquellen, vornehmlich Ultrakurzpuls- oder UV-Laser, verwendet.
Literatur[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]
- Svent-Simon Beyertt: Quantenfilm-Pumpen zur Leistungsskalierung von Halbleiter-Scheibenlasern. Herbert Utz Verlag, München 2011, ISBN 978-3-8316-4051-5
- Thomas Kübler: Modellierung und Simulation des Halbleiterscheibenlasers. Herbert Utz Verlag, München 2009, ISBN 978-3-8316-0918-5.
- Hermann Kahle, Roman Bek, Matthias Heldmaier, Thomas Schwarzbäck, Michael Jetter, Peter Michler: High optical output power in the UVA range of a frequency-doubled, strain-compensated AlGaInP-VECSEL. In: Applied Physics Express. Band 7, Nr. 9, 1. September 2014, S. 092705, doi:10.7567/APEX.7.092705.
Weblinks[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]
- Ulm University: Diode-Pumped Semiconductor Disk Laser with Intra-Cavity Frequency Doubling. (JPEG-Grafik) Abgerufen am 3. August 2021.
Einzelnachweise[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]
- ↑ a b Hermann Kahle, Roman Bek, Matthias Heldmaier, Thomas Schwarzbäck, Michael Jetter, Peter Michler: High optical output power in the UVA range of a frequency-doubled, strain-compensated AlGaInP-VECSEL. In: Applied Physics Express. Band 7, Nr. 9, 1. September 2014, S. 092705, doi:10.7567/APEX.7.092705.